ให้ , , และเป็นจำนวนความหนาแน่นของไฮโดรเจน, อุณหภูมิของก๊าซและโดยที่คือความหนาแน่นเลขขององค์ประกอบ th ของสื่อระหว่างดวงดาว จากนั้นเราสามารถเขียนเกณฑ์สำหรับดุลยภาพทางความร้อนเมื่อ
โดยที่และและเครื่องทำความร้อนและระบายความร้อนฟังก์ชั่นตามลำดับและถูกกำหนดผ่านฟังก์ชั่นเหล่านั้นและnถ้าสมดุลไม่เสถียร
สำหรับเอนโทรปีnTxini/nnii
n2Λ(n,T,xi)−nΓ(n,T,xi)≡n2L=0
ΛΓLn(∂L∂S)<0
S . สิ่งนี้นำไปสู่เงื่อนไขความไม่แน่นอนที่แตกต่างกันเรียกว่า
isochoricและ
isobaric instabilities (
Field (1965) , ) สิ่งเหล่านี้สามารถหาได้จากอุณหภูมิความดันและความหนาแน่นของก๊าซ (เช่นสมมติว่าก๊าซสามารถประมาณเป็นก๊าซอุดมคติได้)
Eq 4a,4b
โดยทั่วไปและมีความซับซ้อนในการตรวจสอบแม้ว่าการรวมกันของกฎหมายพลังงานและปัจจัยเน่าเปื่อยอาจจะเพียงพอ เส้นโค้งตัวอย่างที่ดูเหมือนจะปรากฏขึ้นเป็นจำนวนมากตามตัวอย่างที่คำนวณโดยDalgarno & McCray (1972) , รูปที่ 2:ΛΓ
การวัดที่แม่นยำยิ่งขึ้นตั้งแต่นั้นมา แต่รูปร่างทั่วไปยังคงใช้งานได้ สื่อกลางที่อบอุ่นตั้งอยู่ในพื้นที่ใกล้กับการเปลี่ยนแปลงอย่างรวดเร็วที่และสื่อกลางที่เย็นใช้พื้นที่ด้านซ้ายของแผนภาพ อีกวิธีในการเห็นภาพนี้อยู่ใน diagram เช่นนี้ (จากสไลด์เหล่านี้ซึ่งมีคำอธิบายประกอบจากWolfire et al. (1995) ):∼10,000 KlogP/logn
ในความเป็นจริงแบบจำลองสองเฟสคือการทำให้ใหญ่เกินไปและ ISM มีองค์ประกอบที่แตกต่างกันมากขึ้น อย่างไรก็ตามความไม่เสถียรของ isochoric / isobaric ยังคง จำกัด ช่วงที่เมฆสามารถดำรงอยู่ในสมดุลคงที่และอธิบายการขาดแคลนของก๊าซในช่วงอุณหภูมิที่เกี่ยวข้อง
ผมขออธิบายรายละเอียดเกี่ยวกับข้อกำหนดที่isobaricและisochoric ในอุณหพลศาสตร์บางครั้งก็สะดวกที่จะสมมติว่าตัวแปรทางอุณหพลศาสตร์บางอย่างยังคงที่ในบางสถานการณ์ isothermalกระบวนการเกิดขึ้นที่อุณหภูมิคงที่; ในทำนองเดียวกันisobaricกระบวนการเกิดขึ้นที่ความดันคงที่และisochoricกระบวนการเกิดขึ้นในปริมาณคงที่
สมการทั้งสองนั้นคือ
(∂L∂T)ρ<0(Isochoric)
(∂L∂T)p=(∂L∂T)ρ−ρ0T0(∂L∂ρ)T<0(Isobaric)
(∂L∂A)B
LAB